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Colloque
On a déjà interprété les mécanismes collisionnels qui entrent en jeu dans la décomposition sélective de CHCF2 (Fréon 22) à l'abondance isotopique naturelle dans le champ intense d'un laser CO2 déclenché. Dans ce premier cas, la sélectivité augmente avec la pression à cause de l'augmentation de la fréquence des collisions avec les molécules "froides" de 12CHCF2. Dans le deuxième étage d'enrichissement, pour passer de 50% à 99% 13C, les molécules 13CHCF2 ne sont plus présentes dans un bain de molécules froides. Les résultats récents sur un mélange équimolaire seront interprétés en termes d'échange d'énergie.
Colloque
On a déjà interprété les mécanismes collisionnels qui entrent en jeu dans la décomposition sélective de CHCF2 (Fréon 22) à l'abondance isotopique naturelle dans le champ intense d'un laser CO2 déclenché. Dans ce premier cas, la sélectivité augmente avec la pression à cause de l'augmentation de la fréquence des collisions avec les molécules "froides" de 12CHCF2. Dans le deuxième étage d'enrichissement, pour passer de 50% à 99% 13C, les molécules 13CHCF2 ne sont plus présentes dans un bain de molécules froides. Les résultats récents sur un mélange équimolaire seront interprétés en termes d'échange d'énergie.
Colloque
On a déjà interprété les mécanismes collisionnels qui entrent en jeu dans la décomposition sélective de CHCF2 (Fréon 22) à l'abondance isotopique naturelle dans le champ intense d'un laser CO2 déclenché. Dans ce premier cas, la sélectivité augmente avec la pression à cause de l'augmentation de la fréquence des collisions avec les molécules "froides" de 12CHCF2. Dans le deuxième étage d'enrichissement, pour passer de 50% à 99% 13C, les molécules 13CHCF2 ne sont plus présentes dans un bain de molécules froides. Les résultats récents sur un mélange équimolaire seront interprétés en termes d'échange d'énergie.
Colloque
On a effectué des spectres à haute résolution du continuum d'émission de NO2 produit par la réaction NO + O3 + NO2 + O2 et il a été impossible de détecter la moindre émission de O2(1Δg) à 1270 nm ou de O2(1Σg+) à 762 nm. L'expérience est basée sur la photolyse de mélanges O3/O2 à 253.7 nm dont on connaît le rendement quantique de production des deux états de O2. Les résultats nous permettent de conclure que, à la température de la pièce, O2(1Δg) et O2(1Σg+) ne peuvent être produits respectivement que dans moins de 1/300 et 1/150 des collisions …
